C3-U:Pressure-Poor Heredity Decomposition、Adjoint Mean-Strain Transport 與 Mean-to-Pointwise Rigidity

C3-T 留下兩個傳遞缺口:uniform-cone branch 有 $K_\ast:v_{n,i}\ge\gamma_0>0$,但 mean-strain cone 不蘊含逐點 $\lambda_2^+$ 幾何;cone-degeneration branch 每尺度都有 pressure-poor six-core witness,但逐尺度見證不蘊含 pressure-poor 因果射線。本輪把兩者都轉成可計算 PDE 條件。核心是 Exact Pressure-Heredity Decomposition(定理 4.1):parent→child 遠場壓力矩陣變化精確拆成空間中心位移 $\Delta H_{\rm space}$、近遠重分類 $\Delta H_{\rm recl}$、時間源頭換手 $\Delta H_{\rm time}$ 三項——空間位移只付 $O(\kappa^{-4}\mathfrak E_p)$,可由大 $\kappa$ 壓小,真正難點在重分類($\kappa^{-3}\mathfrak E_{pc}^{ann}$)與時間源頭換手($\kappa^{-3}\mathfrak T_{pc}^{far}$),且明確證明 energy inequality 本身不控制 $\|\nabla\partial_tu\|_2$,所以時間換手不是 energy-level 有限預算。用 adjoint cutoff($\partial_t\chi+u\cdot\nabla\chi+\nu\Delta\chi=0$)得到局部平均應變的 Exact Adjoint Mean-Strain Transport Identity(定理 14.1),把方向轉動精確寫成應變/渦度二次項加壓力 Hessian 的積分債。綜合得到 Conditional Pressure-Poor Heredity Theorem(定理 18.1):只要遠場矩陣方向與平均應變方向的 turnover 都夠小,pressure-poor 性質就能 parent→child 傳遞——heredity 不再是模糊 OPEN,而是有明確充分條件的條件定理。Mean-to-pointwise 這邊,Mean-to-Pointwise Middle-Eigenvalue Theorem(定理 24.1)靠 Morrey–Poincaré 在 $p>3$ 時把平均特徵值號誌升到逐點,但 $p=3$ 正是 $W^{1,3}$ 不嵌入 $L^\infty$ 的真正端點障礙(NG-U5);另有 band-limited shell eigen-gap + remainder smallness 的替代路徑(定理 30.1)。全輪最重要的誠實收尾在 §34-36:即使逐點 middle-strain 事件完全閉合,一個振幅 $R^{-2}$、體積 $R^3$、持續 $R^2$ 的相干正號事件只付 $O(1)$ 臨界 $L_t^2L_x^3$ 代價——無限多這樣的拋物線 Zeno 事件總和發散,正是 hypothetical blow-up 允許的情形,所以逐點 middle-strain 剛性不等於正則性證明,仍需另一個真正有限預算或不相容幾何。